Однако, и точка, и единица являются квазивеличинами, т.к. они находятся в квазипространстве.
Здесь уместно привести описание существования абсолютного параллелизма для напоминания о геометрии Римана.
«В одной точке Ро ориентацию локального ортогонального n-кода можно выбрать произвольно. Но для других точек она уже будет определяться однозначно условием, чтобы все соответственные оси локальных n-кодов были взаимно параллельными. Тогда параллельные векторы будут иметь одинаковые локальные компоненты. Таким образом, для параллельного переноса вектора А из точки Ро в безконечно (православная орфография приставки «без» здесь и далее) близкую точку Р>1 выполняется формула
,
или, т.к. компоненты линейного элемента dx>υ = αh>υαdх,
а обратные соотношения имеют вид
>αdx = >αh>υdx>δυ,
то
Полагая, что
перепишем закон параллельного переноса в виде:
.
Здесь величины ∆ в известном смысле аналогичны символам Кристоффеля rστ>ν в геометрии Римана, поскольку они являются коэффициентами в соотношении, выражающем закон параллельного переноса. Однако, именно в этих величинах проявляется противоположность двух структур. Величины Г в геометрии Римана симметричны по нижним индексам, но выраженный через них закон переноса не интегрируется.
Величины ∆, напротив, не симметричны, но выражаемый через них закон переноса интегрируется.
Величины ∆, как и образованные из них антисимметричные выражения
Λ>στ>υ = Δ>υ>στ – Δ>υ>τσ
обладают тензорным характером.
Свертыванием этого тензора получается вектор
φ>σ=Λ>ά>σά
играющий в физических приложениях теории роль электромагнитного потенциала.
Существование тензора обуславливает наличие инвариантов и их первых производных. C функцией Гамильтона запишем вариационный принцип для таких вариаций величин hυ, которые обращаются в нуль на пределах интегрирования. Тогда получаются 16 уравнений для 16 полевых переменных h.
Разработка и физическая интерпретация затруднялась по той причине, что для выбора соотношений между постоянными А, В и с априори не было известно никаких оснований, т.к. при выборе постоянных
В = -А,
С = 0,
получаются уравнения поля, в первом приближении согласующиеся с известными законами гравитационного и электромагнитного полей.
Вычисления, проведенные совместно с Г. Мюнцем, показали даже (отметим этот момент знаком»!»), что поле материальной точки без электрического заряда в развитой здесь теории в точности совпадает с полем, которое дает первоначальная общая теория относительности.