Эйнштейн, великий и гениальный, раздал всем наблюдателям Релятивистской страны чудес синхронизированные часы, чтобы они думали, что время способно замедляться.
Вся первая, кинематическая, часть его работы «К электродинамике движущихся тел» как раз и посвящена понятиям «относительности одновременности» и «замедления времени». Эта часть состоит из пяти параграфов.
В первом параграфе даётся определение «относительности одновременности».
Во втором говорится «об относительности длин и промежутков времени» и делается «глубокомысленный» вывод о сокращении длины движущегося стержня в направлении движении уже не под влиянием его движения в неподвижном эфире, а под влиянием синхронизации часов. То есть повторяет идею Лоренца-Фицджеральда о сокращении длины тела при движении, только вызвано это сокращение уже оптическими эффектами при синхронизации часов. И если у Лоренца и Фицджеральда это сокращение реально, то у Эйнштейна оно лишь кажется. (Как говорится, «креститься надо, когда кажется».)
В третьем Эйнштейн выводит свою теорию «преобразования координат и времени от покоящейся системы к системе, равномерно и прямолинейно движущейся относительно первой», где появляется знаменитая формула релятивистского кинематического замедления времени.
Наконец, в четвёртом автор объясняет «Физический смысл полученных уравнений для движущихся твердых тел и движущихся часов».
Каков же он, этот физический смысл? А вот каков:
«Отсюда вытекает своеобразное следствие. Если в точках A и B системы K помещены покоящиеся синхронно идущие часы, наблюдаемые в покоящейся системе, и если часы из точки A двигать по линии, соединяющей ее с B, в сторону последней со скоростью v, то по прибытии этих часов в B они уже не будут более идти синхронно с часами в B. Часы, передвигавшиеся из A в B, отстают по сравнению с часами, находящимися в B с самого начала, на (1/2)t(v 2 /V2 ) сек (с точностью до величин четвертого и высших порядков), если t – время, в течение которого часы из A двигались в B. Сразу видно, что этот результат получается и тогда, когда часы движутся из A в B по любой ломаной линии, а также тогда, когда точки A и B совпадают.
Если принять, что результат, доказанный для ломаной линии, верен также для непрерывно меняющей свое направление кривой, то получаем следующую теорему.